21.06.2017
Гидроизоляция в комнате, где будет устанавливаться ванна или душ, должна быть качественной, ведь именно здесь возможны постоянные...


21.06.2017
Мрамор появляется в результате соединения известняка и доломита под воздействием перекристаллизации различных осадочных пород в...


21.06.2017
Трактор - это техника, без которой сложно представить выполнение дорожно-строительных, землеройных и других работ. Именно поэтому...


20.06.2017
При монтаже пластиковых окон немаловажным пунктом является оформление ее откосов. Для отделки проемов используется материал, из...


20.06.2017
Первые недели жизни малышу требуется на сон не менее 18 часов в сутки. Поэтому очень важно правильно организовать место для сна....


20.06.2017
Утепление или же преобразование лоджии собственными силами, как и при работе профессионалов, всегда начинается с робот по ее...


Аналитическое выражение поля ΔT

15.01.2017

Приращение модуля вектора T определяется равенством
Аналитическое выражение поля ΔT

Угол А определяется направлениями H0 и Ha, он является магнитным азимутом вектора Ha, а угол А±90° — азимут простирания оси аномалии.
Магнитные аномалии, наблюдаемые с самолета, обыкновенно не превышают нескольких тысяч гамм; лишь при малой высоте полета над сильно магнитными геологическими образованиями изредка отмечаются аномалии свыше 0,1 э. Поэтому для подавляющего большинства аномалий можно считать Ta≪T0. Вынося T0 из-под радикала, получим
Аналитическое выражение поля ΔT

Слагаемым под корнем, представленным второй степенью малой дроби, пренебрегаем. Через i обозначен угол магнитного наклонения, значение i'' определяется из равенства cos i cos А = cos i'.
Имея в виду, что второе слагаемое под корнем меньше единицы, применим к выражению под знаком корня известную формулу разложения √1+х = 1 + 1/2х. В результате получим
Аналитическое выражение поля ΔT

B случае сильно вытянутых тел напряженность поля Za и Ha по линии х, пересекающей аномалию перпендикулярно к ее оси в центральной части, можно выразить через Zв и Hв, соответствующие вертикальному намагничиванию.
Подставляя значения Zа и Hа (41, 4а) и вводя замену ctg i cos А = ctg φ, после простых преобразований получим
Аналитическое выражение поля ΔT

Если ввести угол ε = 90° — (2φ — α), то выражение (52,3) примет вид
Аналитическое выражение поля ΔT

Сравнивая его с выражением Zа (41,5), устанавливаем, что по структуре оба выражения одинаковы, отличаются лишь постоянными множителями. Отсюда следует, что все способы вычислений глубины и элементов залегания намагниченных тел, разработанные для кривых Z, применимы для кривых ΔT. Следует лишь иметь в виду, что это справедливо для аномалий ΔT меньше 0,1 э и что углы v и ε различны. Условимся, как и в отношении выражения Z, постоянный множитель sin2i + cos2i' не писать. Тогда поле ΔT над любым из вышерассмотренных тел можно написать, заменив лишь угол v углом ε (с соблюдением ограничения относительно напряженности аномалии).
Замена угла очень сильно влияет на форму кривой при широтном простирании намагниченных тел на территориях, расположенных в южных широтах России. Если простирание тела меридиональное, то А = 90°, φ = 90°. Следовательно, при i ≠ 0
Аналитическое выражение поля ΔT

Сравнивая это выражение с выражением Za при таком же простирании, убеждаемся, что они отличаются только тем, что множитель sin i в одном случае в первой степени, а в другом — во второй, причем в обоих случаях этот множитель входит в качестве постоянного.
Если же простирание тела широтное, то А = 0°, φ = i. Следовательно,
Аналитическое выражение поля ΔT

При том же простирании Za выражается формулой
Аналитическое выражение поля ΔT

Если i = 90° (территории в высоких широтах), то выражения (52,5) и (52,6) одинаковы. Положим i = 45° (приблизительно северное побережье Африки) и α = 90° (падение тела вертикальное):
Аналитическое выражение поля ΔT

кривые сильно различаются.
Наименьшее значение угла i на территории России несколько меньше 60°. В этих условиях при широтном простирании намагниченных тел, падающих на юг под углом 60° (α = 120°), кривая ΔT будет иметь вид кривой Нв, так как 2i—α = 0. Это означает, что осевой линии намагниченного тела будет соответствовать не зона максимальных значений ΔT, а зона перехода от положительных ΔT к отрицательным (рис. 89).