Дробовой шум

16.12.2020

Дробовой шум — беспорядочные флуктуации напряжений и токов относительно их среднего значения в цепях электрических и электронных устройств, обусловленные дискретностью носителей электрического заряда — электронов, ионов. Перемещение каждого носителя заряда в цепи (например, электрона) сопровождается всплеском тока в цепи.

В отличие от теплового шума, вызванного тепловым движением электронов, дробовой шум не зависит от температуры.

Дробовой шум проявляется, например, в виде характерного акустического шума в динамике радиоприёмника, в виде «снега» на экране телевизора, помех, так называемой «травки» на радиолокационном индикаторе и т. п.

Дробовой шум — основная составляющая внутренних шумов большинства радиоэлектронных устройств, которые приводят к аддитивному искажению слабых полезных сигналов и ограничивают отношение сигнал/шум чувствительных электронных усилителей.

Термин «дробовой шум» (а также дробовой эффект) возник в связи с тем, что благодаря ему в громкоговорителе, подключённом к выходу усилителя или радиоприёмника, появляется акустический шум, воспринимаемый ухом как напоминающий шум сыплющихся дробинок.

В электронно-вакуумных приборах (ЭВП) флуктуации тока возникают на поверхности эмиттирующего электроны катода вследствие статистического характера эмиссии электронов и дискретности заряда.

Спектральная плотность тока катода S ω ( I ) {displaystyle S_{omega }(I)} дробового шума при работе ЭВП в режиме насыщения определяется соотношением S ω ( I ) = e I 0 {displaystyle S_{omega }(I)=eI_{0}} (формула Шоттки), где e {displaystyle e} — заряд электрона, I 0 {displaystyle I_{0}} — средний ток. Спектр дробовых шумов флуктуаций анодного тока, обусловленных дробовым шумом тока катода, имеет неизменную спектральную плотность мощности до весьма высоких значений частот (до частот, на которых становится существенно время пролёта электрона от катода к аноду).

В силу теплового разброса скоростей электронов дробовой шум всегда сопровождается флуктуациями не только тока, но и других характеристик электронного потока, например, плотности объёмного заряда.

Дробовой шум, природа возникновения которого родственна дробовому шуму в ЭВП, наблюдается и в полупроводниковых приборах. В последних различают дробовые шумы, вызванные флуктуациями дрейфа носителей заряда, и шумы, вызванные флуктуациями диффузии носителей заряда.

Среднюю величину сигнала и его спектральные характеристики на выходе линейной системы, на вход которой присутствует дробовой шум, можно вычислить пользуясь теоремой Кэмпбелла.

Спектральная плотность

Пусть через некоторое электронное устройство идет ток, образованный потоком независимых носителей заряда, со средней частотой n ¯ {displaystyle {ar {n}}} . Пролет каждого носителя заряда вызывает импульс тока Δ i {displaystyle Delta i} во внешней цепи. Из теоремы Карсона следует, что спектр флуктуаций тока, образованного последовательностью независимых импульсов S i n ( ω ) = 2 n ¯ | S i ( j ω ) | 2 {displaystyle S_{in}(omega )=2{ar {n}}left|S_{i}(jomega ) ight|^{2}} , где S i ( j ω ) = ∫ − ∞ ∞ Δ i ( t ) e − j ω t d t {displaystyle S_{i}(jomega )=int limits _{-infty }^{infty }Delta i(t)e^{-jomega t}dt} является спектром элементарного импульса. Вводя нормированный спектр S i 0 ( j ω ) = S i ( j ω ) S i ( 0 ) {displaystyle S_{i}^{0}(jomega )={frac {S_{i}(jomega )}{S_{i}(0)}}} и учитывая, что S i ( 0 ) = q {displaystyle S_{i}(0)=q} и q n ¯ = I 0 {displaystyle q{ar {n}}=I_{0}} , получаем S i n ( ω ) = 2 q I 0 | S i 0 ( j ω ) | 2 {displaystyle S_{in}(omega )=2qI_{0}left|S_{i}^{0}(jomega ) ight|^{2}} .

Пример

Рассмотрим p-n переход шириной d = 1 {displaystyle d=1} мкм через который пролетают носители заряда со скоростью v = 10 7 {displaystyle v=10^{7}} см/c. Предположим, что каждый носитель заряда движется с постоянной скоростью и при пролёте p-n перехода прямоугольный импульс тока длительностью τ = d v = 10 − 11 {displaystyle au ={frac {d}{v}}=10^{-11}} с.

При этом модуль спектральной плотности будет

| S i 0 ( j ω ) | = sin 2 ⁡ ( 1 2 ω τ ) ( 1 2 ω τ ) 2 {displaystyle left|S_{i}^{0}(jomega ) ight|={frac {sin ^{2}{left({frac {1}{2}}omega au ight)}}{left({frac {1}{2}}omega au ight)^{2}}}} .

Спад такой спектральной плотности такого вида на 10 % по сравнению с её значением при частоте f = 0 {displaystyle f=0} будет на частоте f m a x = 1 2 π τ {displaystyle f_{max}={frac {1}{2pi au }}} . В данном примере — на частоте f m a x = 16 ⋅ 10 10 {displaystyle f_{max}=16cdot 10^{10}} Гц.



Имя:*
E-Mail:
Комментарий:
Информационный некоммерческий ресурс fccland.ru © 2020
При цитировании и использовании любых материалов ссылка на сайт обязательна